[Thermodynamics] Ch 6. Entropy - Thermodynamic relation
직전 포스터에서
Inequality of Clasius 와 Entropy의 개념
에 대해서 배웠다.
그렇다면, 카르노 cycle에서 entropy변화를 살펴보자.
앞으로, 엔트로피의 그래프는 대부분 T-s 그래프로 표시된다,
그 이유는 dQ = Tds 즉, 그래프의 면적으로 열 계산 가능하기때문.
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먼저, 1 -> 2에서 받은 열은,
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다음, 3 -> 4에서 잃은 열은,
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따라서, 카르노 기관의 효율은
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그래프의 면적을 통해서, 바로 도출 할 수 있다
(T-s 그래프의 장점)
이번에는 둥근 saturated line이 있고,
1->2 Saturated Liquid to Vapor
2->3 Saturatd to Superheated Vapor
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이때, 1->2 과정에서 상변화에 가해진 열은
T(S_b - S_a)
일 것이다.
그리고, 같은 압력에서의 열이므로, dq = dh.
따라서, 1->2 엔트로피(질량포함) 변화량은 다음과 같다.
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그렇다면, 2->3 가해진 열은 어떻게 알 수 있을까?
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바로 우리가, T그래프의 함수를 알지 못하므로,
T-s 그래프의 면적을 통해서 유도할 수 있다.
(T-s그래프의 장점)
자 이제, 앤트로피에 대해서 알겠으니까,
다음 stage
다른 Property들과의 관계는 어떻게 될까??
시작은 두 Eq.
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[Gas Dynamics] Ch 1 Basic properties
[Abstract] Before going deep in Gas dynamics, knowledges of fluid mechanics and thermodynamics are fundamentally required.Therefore, the Chapter 1 deals with the basic prerequisits for Gas dynamics 1. Density ( ρ ) [unit : kg/㎥ ] Fluid molecules 들은
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Gas dynamics 포스터에서 자세하게 증명해봤었습니다.
위 두식을 가지고, 다양한 case에서의
식들을 더 구체화 해보자.
1. Incompressible flow(solid, liquid)
2. Ideal gas
1.Solid or Liquid
Specific heat Cv = Cp = C로 동일하다고 하였다.
따라서, 내부에너지는 du = CdT
+
위에서, Tds = du + pdv = du
incompressible flow ( 밀도 변화 = 0) 이므로,
결국, Tds = du = CdT
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식을 자세히 살펴보면, Reversible adiabatic process의 경우,
ds = 0, 이므로 온도 변화가 없는 것을 알 수 있다.
(액체,고체 한정)
따라서, 펌프같은 경우 온도변화가 reversible process에서 존재하지 않는다.
- Ideal gas
위에서 구한 내부에너지-엔트로피 식에서,
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Ideal gas의 경우, 왼쪽의 Ideal gas specific heat로 내부에너지 표현가능,
오른쪽은 이상기체 상태방정식.
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대입해주면, 앤트로피 변화량은 다음과 같다.
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이제 엔트로피-엔탈피 식에서 시작해보자.
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constant pressure, Ideal gas specific heat (Cp0)
State Eq을 사용하자.
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원래 식에 대입해주면, 최종적으로
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여기서 다시 Ideal gas Specific heat에 대해서 생각해보자.
Specific heat는 only 온도에 의해서만 변하는 함수였다.
그리고 Specific heat 를 derive하는 방법에는 여러가지가 있었고, - 일정한 Specific heat
- 온도에 따른 함수로 표현 C = f(T)
- T0를 고정하고 T까지 적분 값을 구하는 것,
첫번째와 두번째는 Ch3 에서 설명을 했었다. 전부다 합리적이지만,
Entropy를 위한 비열은 3번째 경우를 사용하고,
S0_T : Standard Entropy라고 부른다.
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그리고 Standard Entropy값들은 이미 계산되어 표에 명시되어 있기 때문에,
Entropy 의 변화량을 다음식으로 표현 할 수 있다.
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