Viscous Flow

마지막 case를 분석해보자. 이번에는 오른쪽으로 속도가 다른 두 유체가 흐르고 있다. 그리고 그 사이의 interface 근처에서 boundary layer가 형성 될 것이다. 우리의 목적은 boundar layer 안에서 즉, i

Ch6 Boundary layer theory part5 - Wake 지난시간에, boundary layer equation이 적용될수 있는 다른 상황들 중 Jet flow에 대해서 분석해보았다. 이번에는 Wake 에 대해서 분석해보

Boundary layer part1,2,3 (이전 블로그) 들을 돌이켜 보면, 결국에는, Boundary layer eqution 을 시작으로, 어떠한 geometry에서, exact solution or experiment par

지난 시간에는 flat plate에서의 boundary layer equation을 분석하여, blasius solution을 유도하였다. 이번에는, Ue = Ue(x) 즉, 상수가 아니라 x에 따른 함수 라고 설정하고 boundar

이전 포스터 부터, 우리는 boundary layer에 대해서 수학적으로 분석하고 있다. boundary layer thickness가 굉장히 얇다는 가정 -> Order of Magniutde를 활용하여 다음의 Boundary la

고체 surface위를 유체가 흐르는 경우, no-slip boundary condition (속도 = 0 on the surface) + 점성효과로 인하여, 고체 표면 근처에서 속도장은 Free stream Velocity (U∞)

Ch7 Instability 3 - Inviscid stability 지난 시간에 Squire's Theorem을 통해서 모든 3D disturbances는 2D로 전환됨을 확인하여, 2D disturbance를 method of n

지난 시간에는 Method of Normal modes 방식을 통해서, 나란히 흐르는 속도가 다른 두 유체의 interface에서의 instability Kelvin-Helmholtz Instability 에 대해서 알아 보았다. 

Ch7 Instability 이번 단원에서부터는, 조금 복잡하고 어려운 개념에 대해서 배워보자. Instability 불안정성 이다. stable and unstable systems 위그림에서, stable한 공은 어떠한 아주 작은

https://jeffdissel.tistory.com/133 Ch5 Low Reynolds number flow - Stokes Flow part2 https://jeffdissel.tistory.com/132 Ch5 Low Rey

Ch5 Low Reynolds number flow - Stokes Flow part2 https://jeffdissel.tistory.com/132 Ch5 Low Reynolds number flow - Stokes Flow par

Ch4 Laminar flow - Oseen-Lamb Vortex, Stoke's 2nd Theorem 지난 시간에 PDE->ODE로 무차원수를 이용하여 만든 후 Similarity solution을 유도하였다. 이번 시간에도 같은

Ch4 Laminar flow - lubrication Theory 바닥과 윗면의 두께가 h(x,t) 시공간에 따라 변하는 상황에서 그 사이에 유체가 흐른다고 가정해보자. [Assumptions] -Incompressible -Uns

Ch3 Vorticity dynamics_ Biot-Savart Vortex induction law(2) 이전 포스터를 . 꼭 참고해주세요. https://jeffdissel.tistory.com/118 Ch3 Vorticity d

여기서, 한가지 의문점이 든다. vorticity, w = curl(v) 라는 것을 우리는 알고 있고, 만약에 vorticity 를 토대로 Velociy(속도) 장을 구할 수 있을까?? 해답인 Vorticity 와 Velocity 관

Ch3 Vorticity dynamics_part5_ source of vorticity 지금부터는, vorticity가 어떻게 형성되는 지 에 대해서 탐구해보자. 벽면에서의 모든 velocity = 0 0 notation - val

Ch3 Vorticity dynamics_part4_Non inertial rotating frame 바로 이전 포스터에서, 우리는 비관성 좌표계에서 Navier's Stokes Eq을 유도하였다. 햇갈리기 때문에, parameter

지금까지 part1,2에서 구한 Vorticity Equation 은 정지관성좌표계에서 유도한 방정식이다. 즉, 밑의 그림을 보면 점 O 에서 1,2,3을 축으로 fixed 되어있는 좌표계가 바로 [ 정지관성좌표계] 이다. 그리고,

Ch3 Vorticity dynamics_part3_Vorticity Equation(2) Where r we now? (이전포스터 보고 오셔야 됩니다..무조건) https://jeffdissel.tistory.com/113 Ch3

이번 시간에는, Vorticity Equation 을 유도해보자. incompressible flow가정으로 Navier's Stokes Equation부터 시작하자. 1번식에 vector 분해와, 중력가속도를 백터로 바꿔준후, 1식

Ch3 Vorticity dynamics_part2_Kelvin's circulation Theorem 지난 시간에 circulation, vorticity의 개념에 대해서 배웠다. Closed loop 곡선 C 에서 x에서 속도를

이번 chapter에서는 유체의 회전 에 대해서 살펴보자. 유체의 회전을 나타내는 parameter는 크게 두가지가 존재한다. 1. vorticity, w 유체가 특정 좌표에서 회전크기와 방향을 나타내는 vorticity는 벡터!!!

Ch2 Conservation Laws_ part5 Bernoulli equation(3types) 우리가 유도하였던 Conservation of Momentum 식에 몇가지 가정을 추가해주면, 대중적으로 . 잘알려진. Bernoul

Ch2 Conservation Laws_ part4 Boundary Condition 지금까지, Cartesian Tensor를 활용한 Continuity Equation Momentum Equation Energy Equation

Ch2 Conservation Laws_part1 part1에서는 Ch1에서 배운 Cartesian Tensor 를 사용하여 유체역학 시간에 배운 Conservation of Mass Conservation of Momentum 을

지난 두 포스터에서 Conservation of Mass Conservaction of Momentum 두가지를 다루었고, 이번에는 마지막으로 Conservation of Energry 를 다루어 보도록 하겠습니다. 시작부터, 조금

[prerequisite] https://jeffdissel.tistory.com/106 Ch2 Conservation Laws_part1 part1에서는 Ch1에서 배운 Cartesian Tensor를 사용하여유체역학 시간에 배운

Ch1. Kinematics 시작에 앞서서, Cartesian Tensor 에 대해서 익숙해지고 들어가자. 유체의 움직임에 관한 식을 유도하는 과정에서 가장 중요한 도구인 Cartesian Tensor. 기본적으로, i,j,k 인덱스